ИСТИНА

Представлены результаты анализа фотометрических кривых блеска в фильтре R малоизученной затменной взрывной переменной SDSS J090350.73+330036.1, полученных во время майской сверхвспышки 2010 г. Наблюдения охватывают период вблизи максимума вспышки и последующее падение блеска на 0.7 зв.вел-н. На кривых блеска системы помимо затмения наблюдаются колебания с периодом, на несколько процентов отличающимся от орбитального (сверхгорбы), что свидетельствует о принадлежности исследуемой системы к карликовым новым типа SU UMa. Кривые блеска, свернутые с орбитальным периодом, демонстрируют качественные изменения своей формы на спадающей ветви вспышки, глубокие провалы на участках вне затмения, а в двух случаях орбитальные кривые блеска имеют аномальную форму. Для воспроизведения провалов на незатменной части кривых блеска требуется привлечение моделей, учитывающих присутствие геометрических возмущений на поверхности аккреционного диска, а для описания горба при выходе из главного минимума на аномальных кривых блеска необходимо привлекать модель «горячей линии». Поэтому, для интерпретации кривых блеска и определения параметров аккреционного диска и других компонентов двойной системы использована модель «спиральных рукавов», учитывающая наряду с горячей линией существование двух утолщений внешнего края диска, экспоненциально уменьшающихся в вертикальной плоскости при приближении к белому карлику. Кривые блеска, синтезированные с полученными параметрами, показали хорошее воспроизведение формы наблюдаемых кривых во время вспышки. Основным источником увеличения потока излучения от системы в фильтре R во время сверхвспышки является рост светимости аккреционного диска из-за увеличения его радиуса до ~0.44a0 в максимуме вспышки (до вспышки Rd ~ 0.28a0, a0 – расстояние между центрами масс компонентов системы), и более плоского (ag = 0.65) закона падения температуры вдоль радиуса диска, чем в каноническом случае с ag = 0.75. По мере затухания сверхвспышки через 5 дней после максимума радиуса диска уменьшился до ~0.33a0, толщина его внешнего края в два раза, температура пограничного слоя в 3 раза, а параметр ag увеличился до 0.7, что говорит о возвращении баланса между процессами нагрева и охлаждения вещества. Анализ полученных параметров спиральных рукавов во внешних частях диска показал, что использованная модель формально позволяет воспроизвести характеристики дипов на кривых блеска – их орбитальную фазу и глубину, но для этого требуется предположить, что азимут гребней спиральных рукавов F меняется со временем, что противоречит приливному характеру таких спиральных волн. Для каждого наблюдательного ряда исследованы отклонения блеска системы от среднего за орбитальный цикл значения вне затмения в зависимости от периода сверхгорба Psh. Рассмотрены факторы, влияющие на возникновение сверхгорба на орбитальных кривых блеска, и его амплитуду. Показано, что сверхгорб в используемой модели возникает как результат суммирования потока от спиральных рукавов с меняющимся от цикла к циклу излучением горячей линии, и в меньшей степени с излучением вторичной компоненты в условиях высокого уровня прогрева ее поверхности UV-потоком из внутренних областей диска. Причина таких долгопериодических изменений потока излучения от горячей линии не ясна. Расчеты не показали существования зависимости орбитальной фазы и амплитуды сверхгорба ни от азимута гребней спиральных рукавов, ни от других параметров спиральных рукавов. Это говорит о том, что механизмы, отвечающие за возникновение дипов и сверхгорба, по-видимому, различны.